AllPhysics.ru

ТОК в квантовой теории поля, матем. выражение, описывающее превращение одной ч-цы в другую или рождение ч-цы и античастицы; представляет собой оператор (оператор плотности четырёхмерного тока), преобразующийся как четырёхмерный вектор при Лоренца преобразованиях. Различают: 1) векторный (V) и аксиально-векторный, или аксиальный (А), Т., отвечающие превращениям (переходам) соотв. с изменением и без изменения внутр. чётности (и зарядовой чётности; см. Зарядовое сопряжение); 2) электромагнитный и слабый Т., описывающие переходы за счёт эл.-магн. и слабого вз-ствия; 3) адронный и лептонный Т., описывающие переходы адронов и лептонов;

4) заряженный ток и нейтральный ток, описывающие переходы с изменением электрич. заряда (или рождение заряж. пары) и без изменения заряда (или рождение нейтр. пары);

5) странный нестранный

Т., описывающие переходы с изменением и без изменения странности, и др. Так, в процессе b-распада нейтрона n®p+e^-+v^~_e переход n®p и рождение пары е^- и v^~_e описываются слабыми заряженными нестранными векторным и аксиальным соотв. адронным и лептонным Т., а рассеяние эл-на — электромагнитным нейтральным лептонным Т. Обычный четырёхмерный эл.-магн. ток в принятой терминологии явл. суммой нейтральных векторных Т. заряж. ч-ц, умноженной на величину их заряда е. Для эл-на, напр., он имеет вид: j^э.м.(х)=еy^~(x)g_my(x), где y(x) и y^~(x) — соотв. операторы уничтожения нач. эл-на и рождения кон. эл-на в пространственно-временной точке х, g_m — матрицы Дирака, m=0, 1, 2, 3 (см. Дирака уравнение). нерелятив. пределе нулевая компонента (m=0) этого тока превращается в плотность заряда

r(r, t)=e|y(r, t)|²=ey• (r t)y(r, t),

где y(r, t)— волн. ф-ция эл-на (r — точка пр-ва, t — время, звёздочкой помечено комплексное сопряжение), а три остальные компоненты (m=1, 2,3) образуют вектор плотности электрич. тока j(r, t)=ey•v^y, где v^ — оператор скорости эл-на.

А. З. Ефремов.