AllPhysics.ru

      Электрическое поле, создаваемое системой неподвижных электрических зарядов обладает свойством потенциальности: работа электрического поля по перемещению постоянного точечного заряда вдоль замкнутого контура равна нулю.

      Рассмотрим электрическое поле одиночного точечного электрического заряда :

     

     где - вектор, проведенный из точки расположения заряда в точку наблюдения, - модуль вектора . Если в точке наблюдения помещен точечный заряд , то по определению понятия "напряженность электрического поля" имеем

     

     где - сила, действующая на точечный заряд со стороны электрического поля . Располагая зависимостью (1.18), легко написать выражение для элементарной работы по перемещению заряда из точки М₁, описываемой вектором , в соседнюю точку М₂, описываемую вектором :

     

      Элементарное смещение заряда можно разложить на составляющую , параллельную вектору , и на составляющую , перпендикулярную вектору (рис. 1.4):

     

Рис. 1.4. Схема элементарного перемещения точечного заряда в электростатическом поле заряда .

     где - орт направления вдоль , - орт направления, перпендикулярного направлению . По построению имеем . В этом случае элементарная работа сил поля по перемещению заряда с учетом соотношения (1.19) описывается выражением:

     

     При перемещении постоянного точечного заряда из положения 1 в положение 2 имеем

     

     Если перемещение заряда заканчивается в исходной точке, то, очевидно, и мы получаем

     

     где индексом "0" помечено, что перемещение осуществлялось по замкнутому контуру.

      Поскольку электрическое поле образовано системой неподвижных зарядов, для каждого из них соотношение (1.23) справедливо, то можно утверждать, что описанным выше свойством потенциальности обладает произвольное электростатическое поле.

      Рассмотрим некоторые следствия из установленного принципа.

      Если произвольное векторное электростатическое поле; - направленный отрезок контура , то работу электростатического поля по перемещению положительного единичного точечного заряда можно описать с помощью криволинейного интеграла

     

     Циркуляцией вектора по замкнутому контуру называют величину

     

     В силу установленного выше принципа потенциальности электростатического поля выражение (1.25) должно обращаться в нуль для любого замкнутого контура :

     

     Условие (1.26) играет важную роль в электростатике: электростатическое поле реально существует, если только для него выполнено интегральное условие потенциальности (1.26).

      Заметим, что условие (1.26) будет выполнено, если дифференциальная форма Пфаффа является полным дифференциалом. Последнее влечет за собой необходимость выполнения совокупности условий:

     

     Условия (1.27) являются дифференциальными (локальными) условиями потенциальности поля . Поле является потенциальным в области, если условия (1.27) выполнены в каждой точке этой области.

      Условия (1.27) можно компактно записать в векторной форме, если ввести в рассмотрение вектор "ротор" напряженности электрического поля :

     

     где - орты декартовой системы координат, определитель в (1.28) раскрывается по обычному правилу с тем условием, что дифференциальные операторы не должны стоять после функций , , .

      С использованием определения (1.28) условие потенциальности имеет вид:

     

     Внутренняя связь условий (1.26) и (1.29) проявляется при рассмотрении теоремы Стокса:

     

     где - произвольная гладкая поверхность, натянутая на контур , а направление нормали к элементу площади поверхности выбрано так, чтобы с конца вектора обход контура осуществлялся против часовой стрелки.

      Если левая часть соотношения (1.30) равна нулю, то для произвольной поверхности это эквивалентно требованию условия (1.29).

      Заметим, что теорема Стокса (1.30) служит основой для формального определения компонент вектора безотносительно к выбору системы координат:

     

     Соотношением (1.31) определяется математический смысл понятия (1.28).

      Потенциал электростатического поля вводят соотношением

     

     Легко видеть, что дифференциал потенциала равен элементарной работе против сил электростатического поля, совершаемой над единичным точечным зарядом на перемещении .

      Если в определении (1.32) учесть, что - полный дифференциал, т.е.:

     

     и сравнить соответствующие члены в формулах (1.32) и (1.33), то легко получить:

     

     В компактной форме записи формулы (1.34) имеют вид:

     

     где вектор определен соотношениями:

     

     Градиент скалярного поля выделяет направление наискорейшего возрастания скалярной функции, а его модуль численно равен максимальной интенсивности возрастания этой функции.

      Скалярное поле часто описывают с помощью "поверхностей уровня", эквипотенциальных или изоповерхностей, которые определяются уравнением

     

     На эквипотенциальной поверхности

     

     что можно переписать в векторном виде:

     

Рис. 1.5. Эквипотенциальная поверхность и вектор напряженности электростатического поля

     где принадлежит поверхности . Из условия (1.39) следует, что вектор перпендикулярен любому вектору , принадлежащему поверхности , то есть перпендикулярен элементу площади поверхности .

      Если при этом вспомнить, что справедливо соотношение (1.35), то получим утверждение, что силовые линии электростатического поля должны быть перпендикулярны соответствующим элементам площади эквипотенциальной поверхности.

      Заметим, что иногда встречается обозначение

     

     где - вектор единичной нормали (величина безразмерная!) к поверхности в точке, в которой вычисляется вектор , ориентированный в сторону увеличения ; - обозначение координаты ( - величина, имеющая размерность длины) вдоль направления . Таким образом - вектор, направленный вдоль описанного выше направления и численно равный производной от величины по координате вдоль этого направления.

      Соотношением (1.32) потенциал произвольной точки пространства определен с точностью до произвольной постоянной:

     

     При решении большого числа задач (но не всех!) удобно считать, что точка с координатами расположена "на бесконечности", а потенциал ее равен нулю.

      Следует иметь в виду, что "силовое" проявление электростатического поля (формула (1.35)) связано с производными от потенциала, при этом нет нужды учитывать "произвольную постоянную". В задачах, использующих энергетические характеристики отдельных элементов системы, необходимо иметь в виду, что потенциальная энергия системы определяется с точностью до одной произвольной постоянной, поэтому выбор произвольных постоянных для подсистем не может быть произвольным: энергии подсистем должны рассчитываться от одного уровня.